Материал: Физическое металловедение титана

Прймесй внедрения оказывают сопротивление / дви­ жению дислокаций. Если преодоление препятствий, обус­ ловленных атомами внедрения, дислокациями, движу­ щимися на призматических плоскостях первого порядка, контролирует скорость пластической деформации тита­ на, то приложенная действующая сила f равна }—%*Ы*. Поскольку приложенная сила точно уравновешивается внутренней силой сопротивления /* обусловленной пре­ пятствиями, то с учетом уравнений (41) и (42) получаем

(43)

что«приводит к следующему соотношению:

(44)

Из этого соотношения следует, что т* должно быть пропорционально C\J2 при дайной температуре и скоро­

сти деформации, так как постоянство температуры и ско­ рости деформации предполагает постоянство Д<?° (при

условии, что 8о—’постоянна) и, следовательно, постоянст­ во /*. Теоретически ожидается прямая пропорциональ­ ность между т* и CXJ2 ; это соответствует эксперимен­

тальным данным, приведенным на рис. 44. Активационный объем о*определяется соотношением

(31). Введение соотношения Фрнделя для /* в уравнение

(31) дает

(45)

На рис. 49 представлена зависимость силы /* от рас­ стояния х*. Из рис. 49 следует, что /^ах=82* 10~6Дпя

(0,21 ц0Ь2), где р,=С(3б при 0 К. Быстрое увеличение силы происходит при лг*меиыие 1,5Ь.

При обсуждении влияния температуры обычно при­ нимаются два допущения:

1);/* не зависит от температуры;

2)/* пропорционально модулю сдвига р и, следова­

тельно, изменяется с температурой по тому же закону, что и модуль. В первом случае ДGне зависит от темпе­ ратуры и, следовательно, энтропия активации AS*, свя­ занная с препятствием, контролирующим скорость де­ формации, равна нулю, в то время как в последнем слу­ чае AG пропорциональна модулю сдвига и ентропия оп­ ределяется температурной зависимостью р.

115