Материал: Физическое металловедение титана

после зарождения двойника напряжения течения умень­ шаются. _

Возможно, что зарождение двойников {Ь22} в тита­ не происходит легко, но велики напряжения старта, ко­ торые необходимо приложить для начала их распрост­ ранения; само же распространение двойников протека­ ет при напряжениях, значительно меньших напряжений старта. Такое допущение тоже объясняет описанные выше экспериментальные факты.

. Выше 400°G падения нагрузки не наблюдается, что свидетельствует о том, что напряжения, необходимые

для зарождения двойников ООП}, и напряжения стар­ та меньше напряжений их распространения. При повы­ шении температуры напряжения зарождения (или стар­

та) двойников {1122} увеличиваются и, наконец, стано­ вятся больше напряжений зарождения двойников

{1011}. Тогда происходит смена одного вида двойникования на другой.

Как показали электронномикроскопические исследо­ вания тонких фольг [55], перед растущим двойником

{1122} в^матрице происходит скольжение в направле­

нии <1123>. Это скольжение обеспечивает аккомода­ цию двойника с матрицей. Поэтому у поверхности двой­

ников {1122} всегда наблюдается большое количество дислокаций с вектором Бюргерса 7з < 1123> . Направ­

ление сдвига в двойнике {1122} и направление сколь­ жения в окружающей пластической зоне одно и то же

<1123>. В двойнике {1011} направление сдвига

<1012> и колинеарное скольжение в окружающей матрице требует двойного копланарного скольжения

вдоль направлений <1123> и < 1120>. Возможно, что это двойное скольжение и является фактором, обус­

лавливающим малую толщину двойников {1011}.

В случае деформации двойникованием титана при низких температурах наблюдается линейный характер кривых напряжение — деформация [85, 86]. Степень деформационного упрочнения на линейном участке кри­ вой растяжения тем больше, чем интенсивнее двойникование. Кроме того, линейной стадии упрочнения соответ­ ствуют большие равномерные удлинения.

122