Материал: Мерзликин Г.Я. Основы теории ядерных реакторов. Курс для эксплуатационного персонала АЭС

Краткие выводы

1. Присутствие в активной зоне энергетического реактора урана-238 оказывает влияние на коэффициент размножающие реактора через посредство двух сомножителей - коэффициента размножения на быстрых нейтронах ε и вероятности избежания резонансного захвата ϕ.

2. Коэффициент размножения на быстрых нейтронах это величина относительного возрастания числа нейтронов деления, полученных в делениях топлива тепловыми нейтронами, за счёт нейтронов деления, получаемых в делениях топлива эпитепловыми нейтронами. Его величина лежит в пределах от 1 до 1.192, а практически в энергетических реакторах не превышает 1.05 ÷ 1.06.

3. Величина ε в гетерогенных тепловых реакторах, использующих воду в качестве замедлителя или теплоносителя, определяется тремя основными факторами: обогащением ядерного топлива (ε растёт с ростом х), величиной уран-водного отношения (ε с ростом u увеличивается) и температуры воды в "тесной" решётке твэлов (с ростом to величина ε увеличивается, что обусловлено действием перекрестного эффекта размножения на быстрых нейтронах, который делает возможным перенос быстрых надпороговых нейтронов из одного твэла в другие в "тесной" решётке твэлов, увеличивая тем самым количество делений ядер 238U c поступлением быстрых надпороговых нейтронов из других твэлов).

4.Вероятность избежания резонансного захвата - это доля замедляющихся нейтронов, избежавших захвата при замедлении, от числа нейтронов поколения, замедляющихся в пределах активной зоны.

В активных зонах реальных энергетических реакторов, содержащих относительно большое количество урана-238, резонансный захват нейтронов определяется, главным образом, именно этим компонентом топлива.

5.Величина ϕ в гомогенных размножающих средах определяется величинами концентрации 238U (падает с ростом N8), замедляющей способности среды (возрастает с

ростом ξΣs) и эффективного резонансного интеграла (уменьшается с ростом ЭРИ).

6. В гетерогенных решётках твэлов энергетических тепловых реакторов, где топливо и замедлитель работают в потоках резонансных нейтронов разной плотности, величина ϕ больше, чем в гомогенной системе того же состава. Это объясняется тем, что в гетерогенной решётке теплового реактора с большим количеством замедлителя замедление нейтронов (в том числе и в резонансном интервале энергий) проходит в замедлителе, вдали от резонансного захватчика (содержащегося в топливе твэлов), а внутрь твэла попадает лишь те резонансные нейтроны, которые проникают в твэл из ближайших непосредственно примыкающих к нему слоёв замедлителя.

7. Резонансный захват нейтронов в твэле носит селективный характер: сильные резонансы 238U поглощают замедляющиеся нейтроны в относительно тонких периферийных слоях твэла, образуя тем самым сильный внутренний блок-эффект в распределении плотности потока резонансных нейтронов по радиусу твэла; слабые резонансы в различной степени поглощают нейтроны во всём объёме топлива твэла и существенного внутреннего блок-эффекта не дают. В соответствии с этим величина эффективного резонансного интеграла делится на две неравные составляющие, одна из которых имеет постоянную величину и является мерой неблокированного резонансного поглощения в твэлах, а другая, соответствующая блокированному резонансному захвату нейтронов сильными резонансами, переменна по величине и зависит от температуры топлива.

8. Снижение величины ϕ с повышением температуры топлива в твэлах объясняется действием эффекта Доплера, состоящем в температурном уширении сильных резонансов 238U. В низкотемпературных топливных композициях (работающих в температурном диапазоне не выше 650оС) доплер-эффект малозначителен; в высокотемпературных топливных композициях (к которым относится и применяемая в реакторах АЭС спечённая двуокись урана UO2) доплеровское температурное влияние на величину ϕ - одна из самых важных составляющих общего температурного эффекта реактивности реактора.

Влияние температуры топлива на величину ϕ в гетерогенных решётках твэлов реакторов учитывается введением доплеровской температурной поправки kт в составляющую блокированного резонансного поглощения, вводимую в неё в качестве отдельного сомножителя. Величина этого корректирующего множителя определяется только величиной средней температуры топливной композиции твэлов в реакторе:

kT ≈ 0.775(1 + 0,0175TT .

Тема 9. Критические размеры и нейтронное поле в реакторе с отражателем 153

Тема 9

КРИТИЧЕСКИЕ РАЗМЕРЫ И НЕЙТРОННОЕ ПОЛЕ В РЕАКТОРЕ С ОТРАЖАТЕЛЕМ

До сих пор, когда разговор шёл о геометрическом параметре и нейтронном поле в цилиндрическом гомогенном тепловом реакторе, речь велась скорее о модели реального реактора, модели идеальной, гипотетической, ибо трудно представить что-либо более нереальное, чем "голенький" цилиндр гомогенной размножающей среды, висящий в вакууме.

Так в действительности не бывает. Не можем мы позволить тепловым нейтронам, столь трудно генерируемым в активной зоне, беспрепятственно утекать и навсегда теряться вне её, зная, что они могли бы "поработать созидательно", вызвав дополнительные деления ядер топлива.

Что же делать? - спросите вы, - ведь нейтроны - электронейтральные частицы, поэтому даже толстый слой вещества для них - не препятствие; если же окружить активную зону слоем сильного поглотителя, то последний поглотит утекающие тепловые нейтроны, уменьшив тем самым плотность их в месте поглощения вблизи активной зоны настолько, что величина градиента плотности тепловых нейтронов на границе активной зоны с окружающим её поглотителем возрастёт, из-за чего возрастёт и скорость утечки нейтронов из активной зоны.

Следовательно, окружение активной зоны поглощающим материалом уменьшения утечки тепловых нейтронов из реактора не даёт; надо придумывать что-то другое.

Это "другое" в энергетических реакторах реализовано в виде принципиально особого конструктивного узла, называемого отражателем.

9.1. Отражатель теплового реактора

9.1.1. Назначение. Отражателем реактора называется окружающая его ак-

тивную зону особая среда, которая в силу своих хороших замедляющих свойств позволяет:

-уменьшить утечку тепловых нейтронов из активной зоны;

-уменьшить критические размеры активной зоны и

-несколько выровнять поле тепловых нейтронов в активной зоне.

Из сказанного вытекает не только функциональное назначение отражателя, но и главное требование к его материалу: он должен быть хорошим замедлителем нейтронов, то есть обладать достаточно большим значением замедляющей способности (ξΣs) и как можно более низким значением макросечения поглощения замедляющихся и тепловых нейтронов (Σa).

9.1.2. Физический механизм действия отражателя. Предположим, что гомо-

генная цилиндрическая активная зона определённого состава в вакууме характеризуется экстраполированными критическими размерами Н' и D'. Эти размеры мало отличаются от реальных критических размеров активной зоны в вакууме, так как длина линейной экстраполяции d в реальных энергетических реакторах очень мала по сравнению с размерами реактора (в уран-водных системах d ≈ 1 см).

Тема 9. Критические размеры и нейтронное поле в реакторе с отражателем 154

Из этой критической активной зоны в вакуум происходит утечка тепловых и замедляющихся (эпитепловых) нейтронов: эпитепловых - в большей степени, тепловых - в меньшей, в силу того, что все вещества активной зоны обладают намного большими величинами сечений поглощения по отношению к тепловым нейтронам, чем по отношению к эпитепловым; кроме того, эпитепловые нейтроны обладают намного большими скоростями, чем тепловые. Одним словом, возможности для утечки из активной зоны у эпитепловых нейтронов несравненно большие, чем у тепловых.

А теперь вообразим, что эту активную зону из вакуума мы переносим в большой объём хорошего замедлителя (например, воды). Что произойдет?

Все утекающие из активной зоны эпитепловые нейтроны, попадая в среду чистого замедлителя, замедляются более интенсивно, чем ранее в среде активной зоны (имеющей меньшее количество замедлителя и, к тому же, нашпигованной резонансными захватчиками нейтронов). Это означает, что в окружающем активную зону замедлителе (вблизи её границ) идёт интенсивный процесс замедления утекающих из активной зоны эпитепловых нейтронов. А так как замедлитель является плохим поглотителем тепловых нейтронов, образующиеся в замедлителе вне активной зоны тепловые нейтроны слабо поглощаются в нём, из-за чего в месте их образования они вынуждены накапливаться. Это накопление выглядит как увеличение величины плотности тепловых нейтронов n (или их плотности потока Ф) в распределении n(r) или Ф(r) по толщине отражателя. Максимальное значение плотности потока тепловых нейтронов в области "всплеска" определяется балансом скоростей генерации, поглощения и утечки тепловых нейтронов в этой области.

Но так как величина плотности потока тепловых нейтронов в области "всплеска" больше, чем величина Ф на границе активной зоны и отражателя, то процесс диффузии тепловых нейтронов из этой области (в соответствии с законом Фика) пойдет в двух направлениях: часть тепловых нейтронов из зоны левого (ближнего к активной зоне) крыла "всплеска" будут диффундировать к границе активной зоны, а вторая часть из зоны правого крыла "всплеска" - в противоположном направлении, в наружные слои отражателя (рис.9.1).

Отражатель Контур критической а.з. без отражателя в вакууме

δэ

Rаз

R′ = Rаз + δэ

Рис.9.1.К пояснению физического механизма работы отражателя.

Тема 9. Критические размеры и нейтронное поле в реакторе с отражателем 155

Диффундирующие в отражателе к границе активной зоны тепловые нейтроны добавляются к тепловым нейтронам, которые покинули активную зону, и увеличивают значение плотности тепловых нейтронов в отражателе, в области непосредственной близости к активной зоне (включая и границу) сравнительно с тем значением, которое было без отражателя. И так как граничное значение плотности потока тепловых нейтронов становится выше, чем было без отражателя, это влечёт за собой уменьшение градиента плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны, а значит – и плотности тока утечки тепловых нейтронов из активной зоны, и за счёт этого - увеличивается значение эффективного коэффициента размножения (kэ), и, если активная зона в вакууме была критичной, то после окружения её толстым слоем отражателя она становится надкритичной.

И чтобы сделать её опять критичной, не меняя её состава, путь один - уменьшать её размеры на такую величину δэ, пока она вновь не возвратится в критическое состояние. Поскольку окружение активной зоны отражателем приводит в увеличению плотности потока тепловых нейтронов на границах активной зоны (то есть к увеличению наименьшего значения Ф в активной зоне), это означает, что даже при неизменном максимальном значении Ф (в центре активной зоны) вместе с этим повышаются и средние значения Ф по радиусу и высоте активной зоны, т.е. распределение плотности потока тепловых нейтронов в активной зоне несколько выравнивается, становится более равномерным и по радиусу, и по высоте.

Итак, отражатель - не есть устройство наподобие зеркала, попадая на которое нейтроны отражаются в противоположном направлении; отражатель теплового реактора не отражает нейтроны в изначальном смысле этого слова, а скорее работает как трансформатор утечки эпитепловых нейтронов в тепловые, как накопитель последних для создания барьера, препятствующего утечке тепловых нейтронов, и это происходит в силу закона диффузии тепловых нейтронов. Отражатель не может полностью задержать все утекающие из активной зоны нейтроны, он лишь уменьшает утечку те-

пловых нейтронов.

Возникает естественный вопрос: а нельзя ли, опираясь на закон Фика, заставить тепловые нейтроны из отражателя двигаться в активную зону, то есть изменить направление утечки, превратив её во «втечку»? Для этого надо, чтобы градиент плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны имел положительный знак.

В самом деле (рис.9.2а), поскольку вектор плотности тока утечки I тепловых нейтронов всегда (закон Фика!) противоположен по направлению вектору градиента плотности потока тепловых нейтронов, то, если градиент плотности потока на границе активной зоны с отражателем имеет положительный знак (то есть направлен из активной зоны в отражатель), то направление диффузии тепловых нейтронов при пересечении границы активной зоны будет обратным (то есть в активную зону из отражателя), то есть будет иметь место «втечка» тепловых нейтронов в активную зону из отражателя.