Материал: Vinarsky-Jurchenko

Г л а в а 1

ОСНОВЫ МАСС-СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО АНАЛИЗА

1.1.ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ИОНИЗАЦИИ МОЛЕКУЛ

ИРАСПАДА МОЛЕКУЛЯРНЫХ ИОНОВ

После ввода исследуемого вещества в масс-спектрометр необходимо обязательно осуществить процесс ионизации молекул анализируемого образца.

Ионизация – это процесс превращения нейтрального атома или молекулы в заряженную частицу. В результате этого процесса при удалении электрона будет иметь место образование положительных ионов, а при присоединении электрона – образование отрицательных ионов.

Первичный ион, образующийся при удалении (или присоединении) электрона, имеет массу, равную молекулярной массе исследуемого соединения, и называется первичным молекулярным ионом с нечетным числом электронов, или катион-радикалом:

М→ М+• + е−.

Кпроцессам ионизации следует относить и процессы, связанные с отщеплением гидрид-иона (Н-) или присоединением катиона (протон, катион металла, органический или неорганический катион) либо аниона. В этом случае массы первичных ионов отличаются от молекулярной массы исследуемых веществ на массу отщепляемой или присоединяемой заряженной частицы.

Образовавшиеся в процессе ионизации первичные молекулярные ионы в зависимости от природы исследуемого соединения, способа ионизации и величины избытка внутренней энергии находятся в разнообразных возбужденных состояниях, что обусловливает разное время их жизни и степень вероятности процессов их дальнейшего превращения, приводящих к образованию фрагментных ионов.

6

Процессы фрагментации протекают обычно за время 10‾13 с. При этом

первоначальные (родоначальные, исходные) ионы в результате простых разрывов связей превращаются в осколочные (фрагментные) ионы с более низкой величиной внутренней энергии. Если образовавшиеся осколочные ионы обладают все еще достаточным избытком внутренней энергии, то и они претерпевают дальнейший распад. Этот процесс будет продолжаться до тех пор, пока не будет израсходован весь избыток внутренней энергии, присущий исходному иону.

Процессы фрагментации характеризуются значительным числом последовательных и конкурирующих направлений распада, вероятность которых определяется природой молекулы и элементов, ее составляющих, энергией разрывающихся связей, внутренней энергией образующихся ионов, стабильностью ионов и отделяемых нейтральных частиц, а также величиной временного интервала между образованием ионов и их детектированием.

Вероятность образования того или иного типа ионов во многом определяется используемым способом ионизации молекул исследуемых соединений.

Сегодня существует уже несколько десятков способов ионизации, из которых наиболее часто на практике используются следующие:

zz электронный удар (ионизация электронами); zz фотоионизация;

zz химическая ионизация; zz ионизация полем; zz десорбция полем;

zz бомбардировка быстрыми атомами или ионами; zz десорбция плазмой;

zz ионизация термораспылением; zz ионизация электрораспылением;

zz матрично-активированная лазерная десорбция/ионизация; zz ионизация при десорбции лазером без матрицы; zz термическая ионизация;

zz ионизация в искровом источнике;

zz ионизация в источнике с индуктивно-связанной плазмой.

При ионизации молекул исследуемых соединений электронами образуются положительные и отрицательные ионы. Для регистрации ионов обеих полярностей в современных масс-спектрометрах предусмотрены устройства, обеспечивающие изменение полюсов ионно-оптической системы, масс-анализаторов и детекторов.

При ионизации молекул исследуемых соединений электронами, электрораспылением, если из них удаляется два и более электронов, образуются многозарядные ионы. Это характерно для молекул ароматических со-

7

единений, а также соединений с разделенными центрами, способными локализовать заряд.

При ионизации молекул электронами, фотоионизации, ионизации или десорбции полем образуются молекулярные ионы: М+•– при удалении электрона, М‾• – при захвате электрона.

Если образовавшиеся молекулярные ионы имеют время жизни порядка 10‾5 с, что достаточно для преодоления ими расстояния от ионного источника до детектора, то они могут быть зарегистрированы в масс-спектре. Наибольшей стабильностью обладают молекулярные катион-радикалы, образующиеся при ионизации электронами соединений, имеющих сопряженные π-электронные или ароматические системы связей.

Масс-спектры химической ионизации с регистрацией положительных ионов содержат пики протонированных молекул [М + Н]+.

Для масс-спектров химической ионизации с регистрацией отрицательных ионов характерны псевдомолекулярные ионы [М – Н]-•.

В масс-спектрах химической ионизации могут регистрироваться кластерные ионы или аддукты. Например, если в качестве газа-реагента используется метан, то в плазме газа-реагента присутствуют ионы [С2Н5]+, [С3Н5]+, которые с молекулами анализируемого соединения ВН могут образовывать кластерные ионы:

ВН + [С2Н5]+ → [BHС2Н5]+, ВН + [С3Н5]+ → [BHС3Н5]+.

К кластерным ионам можно отнести и ионы [M + Met]+ (Met – металл или неорганический катион), регистрируемые при десорбции полем, бомбардировке быстрыми атомами, а также ионы [M + Hal]+, образующиеся при химической ионизации в присутствии газа-реагента, содержащего галоген.

Для ионизации электрораспылением характерны многозарядные протонированные молекулы [М + nH]n+.

При распаде молекулярных, псевдомолекулярных и кластерных ионов образуются осколочные ионы. Распад молекулярных катион-радикалов может протекать в результате гомолитических и гетеролитических разрывов связи, а также в результате перегруппировочных процессов.

Образование метастабильных ионов обусловлено следующими процессами.

Все ионы, образующиеся непосредственно в ионизационной камере в результате ускорения приобретают одинаковую кинетическую энергию. Если образовавшиеся ионы имеют достаточное время жизни для того, чтобы успеть долететь до детектора (для секторных приборов с магнитными и электростатическими анализаторами это время составляет около

8

10‾6 с), то они фиксируются в регистрируемом спектре в виде нормальных симметричных пиков.

Очевидно, что ионы с меньшим временем жизни по пути из ионного источника до детектора могут распадаться. Особый интерес представляет распад таких ионов в области между источником ионизации и анализатором масс, которая носит название бесполевого пространства, поскольку в этой области на образовавшиеся ионы не действуют никакие электромагнитные поля. При распаде ионов в этой области каждый новый ион будет иметь меньшую кинетическую энергию и по этой причине окажется расфокусированным по сравнению с другими ионами, имеющими одинаковую энергию. Такие ионы регистрируются в спектре в виде размытых (диффузных) пиков и являются следствием образования метастабильных ионов.

Регистрация в спектре пиков нуклидных ионов объясняется тем, что в природе многие элементы существуют в виде нескольких нуклидов, т. е. полинуклидные, а мононуклидными являются только малое число элементов.

Полинуклидные элементы условно делятся на две группы: zz элементы с большим содержанием одного из нуклидов; zz элементы, содержащие соизмеримые количества двух и более ну-

клидов.

У элементов с большим содержанием одного из нуклидов в спектре наряду с интенсивным пиком молекулярного иона М всегда присутствуют малоинтенсивные пики ионов М + 1 и даже М + 2. Их появление связано с присутствием в природе наряду с основным нуклидом 12С, нуклида 13С (распространенность которого равна 1,08 %).

По мере увеличения содержания атомов углерода в исследуемой молекуле, вероятность появления в ней одного, двух и даже трех атомов 13С возрастает.

Именно по этой причине для исследуемого соединения с 10 атомами углерода в молекуле соотношение интенсивностей пиков М, М + 1, М + 2 и М + 3 составляет 100 : 10 : 0,45 : 0,01.

1.2. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ПРОЦЕССОВ ОБРАЗОВАНИЯ И РАСПАДА МОЛЕКУЛЯРНЫХ ИОНОВ

Существует ряд более или менее строгих теоретических подходов к описанию процессов образования и распада молекулярных ионов. Однако на сегодня ни один из них не может достаточно точно предсказать массовые числа и интенсивности пиков всех ионов в масс-спектре даже достаточно простых органических соединений.

9

Практически любой процесс образования заряженной частицы обусловлен передачей ей дополнительной внутренней энергии. В зависимости от используемого способа ионизации образующиеся молекулярные ионы могут характеризоваться величиной избыточной энергии в диапазоне от 0 до 20 эВ. Учитывая, что 1 эВ = 96,48 кДж, наиболее «горячие» ионы имеют энергию порядка 2000 кДж, которая значительно превышает энергию таких же реакционных частиц, образующихся в растворах.

Предположим, что молекулярный ион исследуемого соединения ABXY может распадаться или с разрывом центральной связи B – X, или претерпевать перегруппировку с образованием химической связи между ранее не связанными атомами A и Y в соответствии с уравнениями:

AY+• + B – X ← ABXY+• → AB+ + XY•.

Будем считать, что возможное распределение образовавшихся молекулярных ионов по энергиям характеризуется вероятностной функцией Р – Е, приведенной на рис. 1.

Рис. 1. Вероятностная функция распределения образовавшихся молекулярных ионов по энергиям:

ЭИ – величина энергии ионизации; 1 – область энергий молекулярных ионов ABXY+•; 2 – область энергий стабильных ионов m*; 3 – область энергий молекулярных ионов AY+•; 4 – область энергий молекулярных ионов АВ+

Эта кривая в определенной степени похожа на фотоэлектронный спектр поглощения молекулы исследуемого соединения.

Если частицы, обладающие дополнительной внутренней энергией, находятся в растворе, то в результате реализации частых столкновений очень быстро происходит усреднение их энергии.

В ионизационной камере масс-спектрометра все будет определяться используемым методом ионизации. Так, при химической ионизации существующее достаточно высокое давление в источнике ионизации при-

10