Материал: Физическое металловедение титана

костью чертежа. След пересечения второго кругового се­ чения К.2 плоскостью сдвига 5 называют осью основной зоны и обозначают rj2За меру сдвига принимают отре­ зок s, равный смещению точки F в положение Fr (см.

Рис. 37. Схема деформации шарового объема кристалла при двоиниковаиии [69J

рис. 37). Из простых геометрических соотношений (s : : I= А А ': ОВ) следует, что

2

S“ tg?(p’

где ср — угол наклона наибольшей оси эллипсоида к пло­ скости скольжения К\.

Если центр шара совместить с границей двойника, то при двойниковании верхняя половина шара превращает­ ся в эллипсоид, а нижняя остается без изменений.

Таким образом, элементами двойникования являются: Ki — плоскость двойникования;

Кг — второе круговое сечение;

rii — направление двойникования; Яг —ось основной зоны;

s —'кристаллографический сдвиг.

Элементы двойникования в а-титане приведены в табл. 5.

Следует отметить, что единства в идентификации па­

раметров /С2 и т|2 для двойников типа {1122} нет. Так, в частности, Актар [67] второму круговому сечению при­

83

индексы {1122} и <1123> .

При криогенных температурах наиболее часто встре­ чаются двойники {1124}, реже двойники {1122} и {1121}

и наиболее редко {1012} ,и {1123}. С повышением тем­ пературы деформации -не только уменьшается число •систем двойникования, но и изменяется частота образо­ вания двойников .различного типа. При комнатной тем­

пературе встречаются двойники {1121}, {1012}; {1122},

а при температурах порядка 400—500°С {1012} и {1011}. Частота появления двойников разного типа зависит также от схемы нагружения; в частности, при растяже- -нии и сжатии доминируют двойники разных типов.

Двойники {1011} имеют очень небольшую толщину и группируются -в полосы, состоящие из параллельных тон­ ких пластин (рис. 38,а). В полосах примерно половина объема занята двойниками и половина матрицей. Двой­

ники {1122}, напротив, широкие и линзообразные по фор­ ме (рис. 38,6). В двойниках {1122} сильно развито вто­ ричное д'воЙ1Нико(вание, вто1В1ремя как ъ двойниках {1011}

ег-о нет. При двойниковании по системе {1011} наблюда-

— —>■

ется большая плотность с-fa дислокаций как внутри двойников, так и в матрице [55].

Направление сдвига T|I, определенное методом интер­ ференции, для двойника {1011} имеет индексы < Ю 1 2 > ,

84