Материал: Определение длины световой волны с помощью дифракционной решетки (90

Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис»

одинаковых углах дифракции j колебания от всех щелей придутся на одно и то же место экрана. Независимо от положения щели, центральный максимум лежит против центра линзы. При смещении щелей параллельно экрану, дифракционная картина на экране остается неподвижной. Смещение линзы параллельно экрану при неподвижной решетке приводит к такому же смещению дифракционной картины на экране. Если бы колебания, приходящие в точку Р от различных щелей были некогерентными, результирующая картина от N щелей отличалась бы от картины, создаваемой одной щелью тем, что все интенсивности возросли бы в N раз. В случае когерентности колебаний от различных щелей результирующая интенсивность будет отлична от N×Iϕ.

В дальнейшем будем считать, что колебания от всех щелей когерентны. В этом случае результирующее колебание в точке Р представляет собой сумму N колебаний с одинаковой амплитудой Аϕ, сдвинутых друг относительно друга по фазе на одну и ту же величину d. Из рисунка 4 видно, что разность хода от соседних целей равна ∆ = d×sinj. Следовательно, разность фаз между ними равна:

i= 1

11

Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис»

Опустим перпендикуляр из точки 0 на вектор А1 (рисунок 7). Из полученно-

R

Рисунок 6

го прямоугольного треугольника находим амплитуду А1 колебаний, создаваемую одной щелью:

где Iреш=A2 результирующая интенсивность, создаваемая решёткой, в точке Р;

12

Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис»

Iϕ =A12 - интенсивность от одной щели в точке Р при угле дифракции j.

Таким образом, интенсивность волн, создаваемая N когерентными ис-

точниками, оказывается в N2 раз больше интенсивности, создаваемой отдельным источником.

Подставив в (13) выражение (8) для Iϕ и (9) для d получим:

где I0 - интенсивность, создаваемая одной целью против центра линзы (т.е. при j=0).

Первый множитель в (15) обращается в нуль в точках, для которых:

В этих точках интенсивность, создаваемая каждой из щелей в отдельности, значит, и в целом всей решеткой, равна нулю (см.(7)).

Второй множитель в (15) принимает значение N2 (см. соотношение (14)) в точках, удовлетворяющих условию:

Направления, определяемые этим условием, указывают положения максимумов интенсивности, называемых главными. Число m дает порядок главного максимума.

В справедливости условия (17) можно убедиться из простых рассуждений. Действительно, если на разности хода ∆ между лучами, идущими в направлении j от соседних щелей, укладывается целое число длин волн, то эти параллельные лучи, собираясь в фокальной плоскости собирающей линзы, взаимно усиливают

13

Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис»

друг друга, так как фазы колебаний этих лучей одинаковы.

Кроме минимумов, определяемых условием (16) в промежутках между соседними главными максимумами имеется по (N-1) -му добавочному минимуму. Эти минимумы возникают в тех направлениях, для которых колебания от отдельных щелей взаимно погашают друг друга. Направления добавочных минимумов определяются условием:

Iреш

N2I0

В (18) n' принимает все целочисленные значения кроме 0, N, 2N…, т.е. кроме тех, при которых (18) переходит в (17).

d

Дифракционная картина, т.е. график функции (15), при N = 4 и b = 3 имеет следующий вид (см. рисунок 8).

14

Copyright ОАО «ЦКБ «БИБКОМ» & ООО «Aгентство Kнига-Cервис»

Как видно из рисунка 8, расплывчатые максимумы от одной щели (пунктирная огибающая повторяет распределение интенсивности от одной щели, причем интенсивность в N2 раз больше, чем от одной щели) в случае дифракционной решетки (большого числа щелей) превращаются в резкие узкие максимумы, разделенные практически темными промежутками, ибо вторичные максимумы очень слабы. Резкость максимумов обеспечивает возможность надежно отличать близкие длины волн, для которых главные максимумы не будут перекрывать друг друга. Положение максимумов, определяемое формулой d×sinj = ml, зависит от дли-

ны волны l. Другими словами, дифракционная решетка представляет собой спектральный прибор.

Чем меньше длина волны l, тем меньшему значению угла j соответствует положение максимума. Таким образом, белый свет растягивается в спектр так, что внутренний край его окрашен в фиолетовый цвет, а наружный - в красный. Значе-

ние m=0 определяет максимум по направлению j = 0 для всех значений l. Следовательно, нулевой спектр представляет собой белое изображение источника. В зависимости от спектральной однородности анализируемого света, т.е. различия крайних длин волн, его составляющих, спектры высших порядков начинают накладываться друг на друга. Так, для видимого светового излучения спектры второго и третьего порядков частично перекрывают друг друга. Применяя решетки с малым периодом и пользуясь спектрами высших порядков, можно получить значительные углы дифракции и таким образом очень точно измерить длины волн.

3 Характеристики спектральных приборов

Спектральные приборы позволяют определить с очень большой точностью длины волн или разницу в длинах волн двух близких спектральных линий. Для сравнения спектральных приборов и их выбора для решения конкретной физической задачи используют такие характеристики как их дисперсия и разрешающая способность.

Угловой дисперсией называют величину Dϕ = δδλϕ , где dj - угловое расстоя-

ние между спектральными линиями, отличающимися по длине волны на dl. угловую дисперсию дифракционной решетки можно найти, продифференцировав

условие главного максимума d×sinj = ml, откуда d×cosj×dj = m×dl, т.е.

стояние на экране между спектральными линиями, отличающимися на dl. Из

рисунка 9 видно, что при небольших значениях угла j можно положить dL » f×dj, где f - фокусное расстояние линзы, собирающей дифрагированные пучки света

15