Найдем уравнение, связывающее обобщенные координаты ?«, zQ и гн с координатой срв. Для этого повернем верхнюю массу относитель
но нижней на угол <р. Тогда верхняя точка крепления подвески переместится на отрезок дуги <огв (фиг. 61, б).
Для малых углов поворота отрезок дуги можно заменить касатель ной, тогда получившееся при повороте верхней массы ее осевое пе ремещение будет равно
|
|
|
|
8 = |
угвsin ав tg ф*. |
|
|
|
(150) |
|||||
Или по теореме синусов |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Ь= с?гвsin аб tg ф* = |
cprwsin ан tg |
|
|
(151) |
|||||||||
|
где |
К = |
гв sin |
tg |
bK |
|
rHsin |
tg |
tyK9 |
|
(152) |
|||
ср = ср5 — cpw— относительный |
угол |
поворота; |
|
|
||||||||||
6 = гв — гн — относительное перемещение. |
|
|
||||||||||||
Подставляя значения ср и 8 в уравнение (151), получаем: |
|
|||||||||||||
|
|
|
Ув — Ун ~Ь (%в —2н) Л • |
|
|
(153) |
||||||||
Кинетическая и потенциальная |
энергии |
системы в функции |
обоб |
|||||||||||
щенных координат с учетом уравнения связи |
(153) равны |
|
|
|||||||||||
|
Т = Je |
‘у(г*~~ гн)12 . |
|
|
|
m'zl |
+ m HZ l |
|
(154) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
П = Сг |
(ze |
ZH) |
+ |
С’г-% + |
fl |
|
|
(155) |
||||
|
|
|
|
- |
'? 2’ |
|
|
|||||||
где |
сг — осевая |
приведенная |
жесткость стержневых пружин; |
|||||||||||
сг и |
су— соответственно осевая и угловая приведенные жесткости |
|||||||||||||
|
пружинных |
амортизаторов. |
|
|
|
|
|
|||||||
Произведя действия над выражениями (154) и (155), указанные в |
||||||||||||||
уравнении и (149), |
и заметив, что Q, = 0; |
|
|
|
||||||||||
|
|
Qs —— F sin at; |
|
Q3= Fsin ID |
|
|
||||||||
получим систему дифференциальных |
уравнений: |
|
|
|||||||||||
|
|
J «?н+ j в['<Рн -\- К (ze— zH)] |
|
с99н ~ 0; |
| |
|
||||||||
— JSK [©’, + |
К (Z8— zH) I + |
meze + с7 (ze— zH) = |
— F sin u>f; |
| |
(156) |
|||||||||
— JeK [<?« + К |
(Z6— |
ZH)l - f mHZH— Сг (Ze — |
ZH) + |
= / 7sin 0)t. j |
|
|||||||||
Частное решение данной системы может быть представлено еле* |
||||||||||||||
дующими функциями: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
©к = |
©« sin оЦ; |
I |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
ггв = |
Лв sin |
|
I |
|
|
|
(157) |
|||
|
|
|
|
z« = |
4„sino)?, |
|
|
|
|
|
||||
. где |
— амплитуда |
угла |
поворота |
нижней |
массы; |
|
|
|||||||
Аа и Ан — амплитуды колебания верхней и нижней масс. |
|
|
||||||||||||
Подставляя значения <рн, г, иг» |
и |
их |
производных второго по |
|||||||||||
рядка |
в систему дифференциальных |
уравнений (156) и |
произведя |
|||||||||||
8 ПовилаЯло |
113 |
элементарные преобразования, получим следующую систему алгеб раических уравнений:
|
©я [— 0)2 { J н + |
Л ) + |
£р] + |
Ав(— J вК ® 2) |
+ |
|
|
||||
|
|
|
|
+ |
Л«(/Ло)2) = 0; |
|
|
|
|||
|
©« (— JвК ^2) + Ав (JeKu>2— шео)2 -f- cz)-\~ |
|
H58V |
||||||||
|
|
|
+ AH(JeK2*2- c z) = - F \ |
|
|
; |
|||||
|
+ |
©я ( J e K a 2) + Ав ( J e K 2* 2 — Сг) + |
|
, |
|
||||||
|
Ан (— JeK 2u> — тнО)2 + сг + сг) = F. |
|
|||||||||
Из системы уравнений (158) находим, что |
|
|
|
||||||||
|
© « = ^ ; |
|
= |
|
а н= ^ \ |
|
|
(159) |
|||
где |
А — определитель системы уравнений |
(158); |
|
||||||||
Двя, Длв |
&Ан — соответствующие определители системы по неиз |
||||||||||
|
|
вестным 0 я> |
Ав9 |
AH, |
|
|
|
|
|||
Из уравнений (153), (157) и (159) определим амплитуду угловых |
|||||||||||
колебаний |
верхней массы: |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
0 |
= |
Ч + Ч |
Ч |
■ Ч |
) |
|
|
(160) |
|
Используя уравнения (159) и (160), получаем: |
|
|
|
||||||||
|
А1 |
Ч |
’ |
|
©« |
Ч + Ч Ч ~ Ч ) |
|
|
(161) |
||
|
А„ |
ч |
|
|
ч |
|
|
|
|
||
|
|
tg р* = |
*[Ч+*(Ч-Ч)]’ |
|
|
(162) |
|||||
|
|
|
|
|
|
Ал |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
*gP« = |
|
|
|
|
|
|
где R — радиус |
окружности, в |
точках |
которой |
определяется |
угол |
||||||
бросания; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
рв — угол бросания на верхней массе; |
|
|
|
||||||||
[Зн — угол бросания на нижней массе. |
|
|
|
Ал '• |
|||||||
Из системы уравнений (158) найдем определители Д0и, Ддв, |
|||||||||||
|
Двк = |
F |Ув/С(о2(т„и)2 — с') + т вУв/(о)4|; | |
|
|
|||||||
|
AAe = — F (тни>2 — сг) [(У* + |
JH) <«а — |
; |
|
(163) |
||||||
|
|
Ал* = |
FmeU)2 [(Л + |
У„) (в2 — /С?]. |
|
|
|
||||
Подставляя значения |
Д0ч, Длв, Длч |
в уравнения |
(161) и (162), |
||||||||
получаем выражения для отношений амплитуд верхней и нижней масс и уравнения для определения углов бросания в функции динамичег ских и геометрических параметров системы:
Ав = _ |
"У»2 —Ч |
I |
|
1 Н |
' V |
ч* |
(164) |
А“ |
т‘ш' ’ |
в
в
С
114
t g = |
[(^ + ^ ) » , -Cyl , |
|
|
RK | (me + mH) o>*— c2j |
c ')’ |
( 165) |
|
_ |
rne u« (■/,+ ■/„) - C;i |
|
|
|
|
||
ё Р " |
RKJe [^ (m e+ m H) - c 2j ‘ |
|
, |
Так как жесткость амортизаторов обычно мала по сравнению с жесткостью стержневых пружин, то ее с достаточной для практиче ских целей точностью можно принять равной нулю: с' = 0 и с' = 0. Тогда уравнения (164) и (165) примут вид:
Аа ти
АН |
тв ’ |
(166) |
|
|
|
||
tge- = |
^ и |
(167) |
|
ш, ЯЛУ |
|||
1 + |
|
||
1 + |
|
||
t g p « = |
1 |
(168) |
|
/?/г |
|||
|
|
||
1 + — |
|
||
У бункерных вибропитателей угол <хв (фиг. 61, б) обычно прини
мают равным 90°. Из уравнения (167) с учетом выражения (152) при а, = 90° получим уравнение для определения угла бросания на ча
ше питателя: |
|
|
i + |
i |
|
tgp-— |
ir '- n r -- |
< в д |
1 + |
• |
|
|
ти |
|
Из уравнения (169) с учетом формулы (147) получим формулу для определения угла наклона подвесок ф:
т0
1 4- — |
|
тн tg р /?/сф |
(170) |
tg4» = |
|
В конструкциях виброподъемников с двумя рабочими массами (см. |
|
фиг. 49) обычно угол ав=^90° и угол наклона подвесок, |
а также углы |
бросания определяются из общих формул (167) и (168).
Способ расположения вибраторов. В зависимости от размеров пи
тателя и требуемой скорости движения заготовок привод питателя осуществляется при помощи вертикального или тангенциальных ви браторов.
Рассмотрим требуемые усилия электромагнитов при различном их
я* |
115 |
расположении. Обозначим F максимальное усилие, действующее на
одну пружину в направлении ее наименьшей жесткости — перпенди кулярно к этой пружине (фиг. 62).
При вертикальном вибраторе максимальное усилие вибратора Fet
необходимое для обеспечения заданных |
усилий Т7, будет равно |
|
Fв— -i—г • |
(171) |
|
Sin ф |
4 |
1 |
При трех тангенциальных вибраторах, усилия которых действу ют в горизонтальной плоскос ти, суммарное для всех виб раторов усилие/7'будет равно
|
F = — г. |
(172) |
||
|
При трех |
тангенциальных |
||
|
вибраторах, |
усилия |
которых |
|
|
действуют в направлении си |
|||
|
лы Z7, суммарное для всех ви |
|||
|
браторов усилие будет равно |
|||
|
F' = 3F. |
(173) |
||
|
Как видно из сопоставле |
|||
|
ния формулы (171) и формул |
|||
Фиг. 62 |
(172) и (173), в конструкциях |
|||
с тангенциальными |
вибрато |
|||
|
||||
рами при ф<45° требуется меньшее усилие привода.
С другой стороны усилие, развиваемое электромагнитом, будет тем больше, чем меньше воздушный зазор между якорем и статором электромагнита. У вертикального электромагнита при практически применяемых углах Ф воздушный зазор может быть меньшим, чем у тангенциального, поэтому при одинаковой потребляемой мощности такой электромагнит может обеспечить несколько большее усилие
С конструктивной точки зрения более удобным является верти кальный вибратор. Изготовление одного вертикального вибратора де шевле, а установка и регулировка его значительно проще, чем трех тангенциальных. Поэтому для вибрационных питателей, рассчитанных на небольшую скорость движений заготовок и, следовательно, имею щих большие углы наклона подвесок, а также для питателей неболь ших размеров, где потребляемая мощность невелика, предпочтение следует отдать приводу с одним центральным вибратором.
В вибропитателях больших размеров, рассчитанных на высокую скорость движения заготовок и поэтому имеющих небольшие углы на клона подвесок ф, разница в потребляемой мощности при вертикальном и тангенциальном приводе может оказаться значительной. В таких слу чаях более целесообразным будет применение трех тангенциальных вибраторов. Конструктивно тангенциальные вибраторы могут выпол няться с усилием, направленным перпендикулярно к подвеске (см. фиг. 37) и с усилием, направленным горизонтально (см. фиг. 39).
116
Так как тангенциальные вибраторы устанавливаются на питате лях с небольшим углом наклона подвесок (ф<15°), то разница в уси лиях, подсчитанных по формулам (172) и (173), для обоих способов будет незначительна.
С технологической точки зрения более удобна конструкция ви братора с усилием, направленным горизонтально.
22. Расчет упругой системы питателей
Расчет колебательной системы питателя сводится к расчету пара метров пружинных подвесок, обеспечивающих требуемую частоту собственных колебаний системы. Как было видно из предыдущего, от точности расчета и настройки питателя на заданный режим в зна чительной мере зависят требуемое усилие вибратора и устойчивость работы питателя. Угловая частота собственных колебаний питате ля ш0 определяется-по формуле (119). Так как о)0 = 2 RV0, то соб ственная частота колебаний системы, выраженная числом колебаний в единицу времени v0, будет равна
<|74>
Поскольку подвижная часть питателя укреплена на трех наклон ных пружинных подвесках и масса ее распределена по определенной поверхности, то для того, чтобы воспользоваться формулой (174) для определения жесткости подвесок, необходимо подвижную массу пи тателя привести к точкам крепления подвесок.
Определение приведенной массы питателя. Силы инерции, уравно
вешиваемые пружинными подвесками при колебании чаши питателя, будут действовать в направлении, перпендикулярном к оси подвесок (фиг. 63). Суммарная для всех подвесок величина силы инерции F
может быть получена как сумма проекций горизонтальных и верти кальных сил инерции на направление движения точек крепления оси подвески:
F — Fesin ф* + Facos фж, |
(175) |
где Fe— вертикальные силы инерции; Fs— горизонтальные силы инерции;
ф/с— кинематический угол наклона подвесок к вертикали.
Fe= mwQ\ )
(176)
где т — масса подвешенной на подвесках части питателя;
г — расстояние |
от центра чаши до точек крепления подвесок; |
|||
J — момент инерции массы подвижной части питателя относи |
||||
тельно оси |
вращения; |
|
|
|
we — вертикальная составляющая |
ускорения; |
|
||
we — горизонтальная составляющая ускорения. |
|
|||
|
We = |
W S in |
) |
( 177) |
|
We = |
W COS ф*, J |
||
|
|
|||
117