Материал: Теория колебаний и теория удара. учеб. пособие. Переславцева Н.С., Бестужева Н.П

Величину считают положительной и называют амплитудой колебаний. Она определяет наибольшее отклонение обобщенной координаты от положения равновесия, соответствующего значению . Обобщенная координата изменяется в пределах от до .

Безразмерная постоянная называется начальной фазой колебаний. Она является значением фазы колебаний при . Начальная фаза может изменяться в пределах от до . Для определения начальной фазы по начальным условиям можно использовать любую комбинацию двух ее тригонометрических функций из (10), например и . По одной тригонометрической функции, например , получится два различных значения для .

Собственные линейные колебания в амплитудной форме с учетом начальных условий можно представить в окончательной форме:

. (11)

Для прямолинейных колебаний точки соответственно

.

Движение системы определяемое (8) или эквивалентной ему амплитудной формой (11), называется гармоническим колебанием. Гармоническими называются такое колебания, при которых обобщенная координата изменяется с течением времени по закону синуса или косинуса. Изменением фазы на от синуса можно перейти к косинусу.

Собственные линейные колебания системы с одной степенью свободы являются гармоническими. Материальная точка под действием линейной восстанавливающей силы тоже совершает гармонические колебания.

Обобщенная координата изменяется по закону синуса, который является периодической функцией аргумента с наименьшим периодом ; следовательно, и является периодической функцией. Значение периода колебаний для переменной получим из условия, по которому добавление периода к этой переменной должно изменить фазу колебаний на наименьший период . Имеем

; . (12)

Для прямолинейных колебаний точки период .

Период колебаний выражается в единицах времени, например в секундах. Величина, обратная периоду , называется частотой колебаний. Частота колебаний обычно определяется числом колебаний в секунду или в герцах (Гц). Частота, равная 1 Гц, соответствует одному колебанию в секунду.

Круговая частота выражается через период колебаний и частоту в форме

. ( 13)

Из (13) следует, что круговая частота есть число колебаний за время, равное .

Н а рис. 5 представлен график собственных гармонических колебаний системы с одной степенью свободы. Он представляет собой синусоиду.

Г

Рис. 5

Собственные линейные колебания системы являются гармоническими. Амплитуда этих колебаний – величина постоянная и определяется начальными условиями. Период колебаний тоже величина постоянная, не зависящая от амплитуды и, следовательно, от начальных условий.

Величина период определяется только свойствами колеблющейся системы, т.е. коэффициентом инерции и жесткостью . Независимость периода колебаний от амплитуды называется изохорностью колебаний. Собственные линейный колебания, если нет возмущающих сил, могут возникнуть только при начальных условиях, не равных нулю, т.е. когда в начальный момент система имеет не равные нулю начальную обобщенную координату или начальную обобщенную скорость .

Гармонические колебания точки при наличии линейной восстанавливающей силы возникают вследствие начального отклонения точки , или начальной скорости , или от того и другого вместе. Гармонические колебания обладают той особенностью, что, возникнув однажды в какой-то момент времени, они продолжаются сколь угодно долго без изменения параметров колебаний, если нет других воздействий. Но обычно колебания всегда сопровождаются возникновением сил сопротивления, которые изменяют характер собственных колебаний.

Собственные колебания движения, кроме графика колебаний, можно изобразить на фазовой плоскости – плоскости переменных и , которые называются фазовыми переменными. Для случая колебаний точки фазовым переменными являются и . Построим фазовый портрет гармонических колебаний точки. Имеем

, .

Исключая из этих уравнений время , получаем на фазовой плоскости ( , ) семейство эллипсов:

.

Э

Рис. 6

Положению равновесия точки на фазовой плоскости соответствует начало координат , . Когда материальная точка совершает гармонические колебания, то с течением времени изменяются её координата и скорость . Следовательно, каждому моменту времени на фазовой плоскости соответствует определенное положение изображающей точки с координатами и . За время одного полного гармонического колебания (за период) изображающая точка описывает на фазовой плоскости эллипс.

Отметим, что периодическим колебаниям на фазовой плоскости соответствуют замкнутые фазовые траектории, и наоборот. Вид фазовых траекторий характеризует устойчивость или неустойчивость положения равновесия, достаточную малость колебаний и т.д.

Фазовые траектории для консервативной системы можно построить, используя интеграл энергии. Каждой фазовой траектории соответствует определенное значение полной механической энергии.

В тех случаях, когда дифференциальное уравнение колебательного движения является нелинейным, исследование движения с помощью фазовых траекторий – один из часто применяемых методов.

1.2.2. Влияние линейного сопротивления на малые собственные колебания системы с одной степенью свободы

Линейное сопротивление и диссипативная функция

Если на точки системы с одной степенью свободы кроме потенциальных сил действуют еще силы сопротивления, то дифференциальное уравнение Лагранжа выразится в форме

, (14)

где – обобщенная сила потенциальных сил; – обобщенная сила сил сопротивления.

Рассмотрим случай линейного сопротивления, когда силы сопротивления точек системы линейно зависят от скоростей этих точек, т.е.

,

где – постоянный коэффициент сопротивления.

Вычислим обобщенную силу сопротивления. Согласно определению обобщенной силы, имеем

. (15)

Для дальнейшего преобразования используем тождество Лагранжа:

.

Получим

. (15')

Введем обозначение:

. (16)

Функцию называют диссипативной функцией или функцией Рэлея. Эта функция по своей структуре аналогична кинетической энергии системы, только в нее вместо массы точек входят коэффициенты сопротивления.

Из (15') для обобщенной силы сопротивления имеем .

Выразим функцию через и . Учитывая, что

; ,

имеем

, (16')

где .

Функция зависит только от и не зависит от , так как от не зависит величина .

Для выяснения физического смысла диссипативной функции получим энергетическое соотношение, которому она удовлетворяет. Для этого умножим на уравнение Лагранжа (14)

(17)

и выполним ряд преобразований.

Учитывая, что

,

имеем

; . (18)

Аналогично

.

Следовательно,

; . (19)

Потенциальная энергия для случая стационарного потенциального поля зависит от времени только через координату .

Следовательно,

. (20)

Преобразуем первое слагаемое в (17), учитывая (18). Имеем

. (21)

Подставляя (18) – (21) в (17), получим

. (21')

Учитывая, что – функция только и , зависящих от , имеем

.

После переноса – в левую часть (21') и объединения слагаемых получаем

или .