Материал: Теория колебаний и теория удара. учеб. пособие. Переславцева Н.С., Бестужева Н.П

Учитывая значения и , после преобразования получаем

. (47)

Здесь введены обозначения: - коэффициент расстройки, или относительная частота возмущающей силы; - относительный коэффициент затухания. Коэффициент динамичности зависит от параметров и . Исследуем его изменение в зависимости от изменения при фиксированных значениях .

Из (47) следует, что коэффициент динамичности стремится к нулю при и любом относительном коэффициенте затухания .

Следовательно, и амплитуда вынужденных колебаний стремится к нулю, когда коэффициент очень мал по сравнению с . В этом случае действие возмущений с большой частотой не воспринимается колеблющейся системой и не нарушает режима собственных колебаний, которые под влиянием сопротивления для линейных систем затухают.

Это свойство вынужденных колебаний широко используется на практике при перевозке грузов, не переносящих толчков. Грузы подвешивают на таких пружинах к перевозящему их транспорту, для которых частота собственных колебаний оказалась бы малой по сравнению с частотой возмущающих сил (толчки от стыков рельсов для вагонов, точки от неровностей дороги для автотранспорта, вибрации корпуса самолета от работающих двигателей и т.д.). На этом же свойстве вынужденных колебаний основано применение рессор у различных видов транспорта.

Для дальнейшего исследования коэффициента динамичности введем функцию , зависящую от и параметрами . Тогда

. (47')

О чевидно, что когда достигает максимума, то имеем минимум, и наоборот. Для определения экстремальных значений вычисляем её производные по :

Функция достигает экстремума при тех значениях , для которых . Из этого условия для получаем два значения:

, .

Так как относительная частота может быть только положительной и равна нулю для постоянной возмущающей силы, то ; следовательно, . Для таких при , а поэтому функция в этом случает достигает максимума и коэффициент динамичности – минимума. Для , наоборот, и следовательно, имеем минимум, а коэффициент динамичности – максимум.

Для значений , при которых ( ), имеем и . Дополнительные исследование третьей и четвертой производных показывают, что в этом случае при достигает минимума, а коэффициент динамичности имеет максимум. Других экстремальных значений не имеет.

Если , то становится числом мнимым. Это можно интерпретировать как отсутствие других значений , кроме достигает минимума, а коэффициент динамичности – максимума. С увеличением коэффициент динамичности при монотонно убывает от своего максимума при до нуля при .

Результаты исследования коэффициента изображены графически в виде так называемых резонансных кривых, или амплитудно–частотной характеристики системы (рис. 13, а), зависимости от для различных значений относительного коэффициента затухания . При этом использованы результаты исследования, полученные при отсутствии сопротивления, когда .

а) б)

Рис. 13

Проведенное исследование позволяет сделать дополнительные выводы о влиянии линейного сопротивления на вынужденные колебания. Так, максимум коэффициента динамичности, а следовательно, и амплитуды вынужденных колебаний наступает не при резонансе, когда , а при значении , меньше единицы. Чтобы получить величину максимальной амплитуды , следует в ее выражение (47) вместо подставить , что соответствует критическому значению круговой частоты возмущающей силы

.

Поэтому

.

Для малых по сравнению с единицей приближенно

.

Амплитуда вынужденных колебаний при резонансе получается из (47) при :

,

т.е. амплитуда вынужденных колебаний при резонансе меньше максимальной амплитуды, которая достигается при . Критическая круговая частота, при которой амплитуда вынужденных колебаний достигает максимума, уменьшается с увеличением коэффициента затухания. Величины и тоже при этом уменьшаются

В случае кинетического возбуждения путем задания движения точек системы по гармоническому закону, как было показано, и

,

где - постоянная , не зависимая от круговой частоты возмущения .

В этом случае по формуле (46) для амплитуды вынужденных колебаний получаем

и для безразмерной (относительной) амплитуды, аналога коэффициента динамичности,

.

Построение графиков для облегчается если ввести вспомогательную переменную . Зависимость от совпадает с зависимостью от , графики для которой уже построены (рис. 13, а) для перехода от к в следует учесть, что переходит в , в и в .

На рис. 13, б приведена амплитудно-частотная характеристика системы для этого случая. Величина теперь не является статическим смещением .

Исследуем влияние линейного сопротивления на сдвиг фаз. В соответствии с (46)

, . (46')

Тангенс сдвига фаз выражается простой зависимостью от . Пользуясь монотонностью изменения тангенса в зависимости от изменения аргумента, легко построить график зависимости от при различных фиксированных значениях . Подготовим необходимые данные, учитывая, что при отсутствии сопротивления для , при и при .

Из (46') следует, что при . Учитывая значение при отсутствии сопротивления ( монотонно и непрерывно изменяется в зависимости от ), получаем . При и, следовательно, , как и при отсутствии сопротивления.. Когда , то , что соответствует . Если учесть дополнительно монотонность тангенса, то для имеем результаты:

, ;

, ;

, ;

, ;

, .

Эти данные позволяют построить график изменения сдвига фаз (фазочастотную характеристику системы) в зависимости от относительной частоты возмущающей силы для фиксированных значений относительного коэффициента затухания (рис. 14).

Т ангенс сдвига фаз не зависит от , и потому фазочастотная характеристика системы не зависит от способа гармонического возбуждения. Она одна и та же как для динамического, так и для кинематического возбуждений.

П

Рис. 14

Ели при частотах, близких к резонансным , при отсутствии сопротивления сдвиг фаз изменяется скачкообразно, то под влиянием линейного сопротивления это изменение является непрерывным и тем более плавным, чем больше относительный коэффициент затухания.