Материал: l_15
β
β
-
-
распад
распад
β
-
радиоактивные
ядра
наблюдаются
во
всей
области
значений
массового
числа
A
,
начиная
от
свободного
нейтрона
и
кончая
массовыми
числами
самых
тяжёлых
ядер
.
γ
γ
-
-
переходы
переходы
в
в
ядрах
ядрах
γ
γ
P
J
f
f
P
J
i
P
i
J
f
i
f
E
i
E
Изменение
состояний
атомного
ядра
,
сопровождающееся
испусканием
или
поглощением
γ
-
квантов
,
называют
γ
-
переходами
в
атомных
ядрах
.
γ
-
переходы
происходят
в
результате
электромагнитного
взаимодействия
.
Законы
сохранения
энергии
E
,
момента
количества
движения
J
и
четности
P
в
электромагнитных
переходах
:
f
i
J
J
J
γ
=
+
r
r
r
или
i
f
i
f
J
J
J
J
J
γ
−
≤
≤
+
,
f
i
P
P P
γ
= ⋅
или
i
f
P
P P
γ
= ⋅
,
f
i
R
E
E
E
T
γ
=
+
+
.
R
T
-
энергия
ядра
отдачи
.
Трансурановые
Трансурановые
элементы
элементы
Z
Реакции
,
в
которых
были
впервые
обнаружены
изотопы
Z=93÷101
93, 94
U
238
92
+
n
→
U
239
92
⎯
⎯ →
⎯
−
β
Np
239
93
⎯
⎯ →
⎯
−
β
Pu
239
94
95
U
238
92
+
He
4
2
→
Pu
241
94
+
n
,
Pu
241
94
→
Ат
241
95
+
e
−
+
е
ν
96
Pu
239
94
+
He
4
2
→
Ст
242
96
+
n
97
Ат
241
95
+
He
4
2
→
Bk
243
97
+
2
n
98
Ст
242
96
+
He
4
2
→
Cf
245
98
+
n
99
U
238
92
+
15
n
→
U
253
92
⎯
⎯ →
⎯
−
β
Np
253
93
⋅⋅⋅
⎯
⎯ →
⎯
−
β
Es
253
99
100
U
238
92
+
17
n
→
U
255
92
⎯
⎯ →
⎯
−
β
Np
255
93
⋅⋅⋅
⎯
⎯ →
⎯
−
β
Fm
255
100
101
Es
253
99
+
He
4
2
→
Md
256
101
+
n
Одночастичные
Одночастичные
возбуждения
возбуждения
атомных
атомных
ядер
ядер
Одночастичные
возбуждённые
состояния
ядер
возникают
при
переходе
одного
или
нескольких
нуклонов
на
более
высокие
одночастичные
орбиты
.
Колебательные
Колебательные
состояния
состояния
сферических
сферических
ядер
ядер
Примеры колебаний ядра как целого
.
Сплошной
линией
показана
равновесная
(
сферическая
)
форма ядра
,
а пунктиром
−
одно из двух крайних
(
различающихся половиной периода
)
состояний
,
которые принимает ядро в процессе колебаний
.
Дипольные колебания
J=1
не
относятся к
внутренним возбуждениям ядра
.
J
= 0
J
= 2
J
= 3
монопольные
квадрупольные
октупольные
дипольные
J
= 1
Е
квадр
=
2
2
n
ω
h
,
Е
окт
=
3
3
n
ω
h
,
Энергия
возбуждения
ядра
,
в
котором
одновременно
происходят
различные
поверхностные
колебания
формы
,
имеет
вид
Е
=
2
J
J
J
n
ω
≥
∑
h
J
n
−
число
фононов
определенного
типа
,
J
ω
h
−
энергия
фонона
.
Энергии квадрупольных и октупольных возбуждений
в квантовой теории могут принимать дискретные
значения